表面活性元素在金属表面富集，当接近熔点时尤为显著。因为在熔点附近的液体中有大

的原子集团，双层压瓦机，它们对体积大的原子的排挤也就越明显。但是温度升高时，原子排列的不规

性增加，溶质和溶剂容易均匀混合，而削弱了表面富集现象。因而，随着温度的升高，表

张力反而有所增大，到一定温度后，表面张力又降低。

原子体积很小的Ｃ、Ｏ、Ｓ等元素，在金属中容易间隙到晶格中，也使晶格歪曲，势能

加，双层压瓦机生产线，也被排挤到金属表面，成为表面活性元素。由于这些元素的自由电子很少，表面张力

，也会使金属的表面张力降低。图１?１２所示为镁合金中加入第二组元后表面张力的变化

方程式（１?１８）给出的是各参量之间的普遍关系，它可以确定一切固体内的导热现象。

因此，导热微分方程可以用来确定铸件和铸型的温度场。由于导热微分方程式是一个基本方

程式，用它来解决某一具体问题时，为了使方程式的解

确实成为该具体问题的解，双层压瓦机厂，就必须对基本方程式补充一

些附加条件。这些附加条件就是一般所说的单值性条件。

它们把所研究的特殊问题从普遍现象中区别出来。

在不稳定导热（?ｔ?τ≠０）的情况下，导热微分方程的解

具有非常复杂的形式。目前只能用来解决某些特殊的问

题。例如，对于形状很简单的物体 （如平壁、圆柱、

球），它们的温度场都是一维的，双层压瓦机价格，可以得到解决。

当使表面增加ΔＳ面积时，外界对系统所

做的功为ΔＷ＝σΔＳ。外界所做的功仅用于抵抗表面张力而使系统表面积增大所消耗的能量。

该功的大小等于系统自由能的增量，即

ΔＷ＝σΔＳ＝ΔＦσ＝ΔＦΔＳ（１?１１）

由此可知，表面自由能即单位面积上的自由能。由于表面自由能可表达为力与位移的乘

积，因此，［σ］＝Ｊｍ２＝Ｎ·ｍｍ２ ＝Ｎｍ

这样，σ又可理解为物体表面单位长度上作用着的力，即表面张力。表面自由能与表面

张力在数值上是相同的，它们是从不同角度描述了同一现象。但在习惯上往往都采用表

面张力这个名词。

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