激光器用于全息照相后，就发现激光形成的散斑。但它被认为是一种带着无用信息的特殊噪声。1969～1970年，散斑所携带的信息得到了应用，发展成为一些测试方法。例如J.A.伦德尔茨的双光束散斑干涉法，E.阿奇博尔德、J.M.伯奇和A.E.恩诺斯的单光束散斑干涉法，K.A.斯特森等人的散斑测振法。前两种属于测量变形的散斑干涉法。散斑产生条件为使散射光均匀，粗糙表面深度必须大于波长；入射光线相干度足够高。散斑基本性质散斑与均匀场相干所得散斑图与自身散斑图分布差别不大，全暗光斑较少一些。散斑与均匀场的不相干叠加，没有全暗散斑。两个散斑场的相干相加，散斑大小无明显变化。两个散斑场的非相干相加，没有全暗光斑。





自1960年激光器问世后不久，人们就观察到了一种现象：被激光照明的物体，其表面呈现颗粒状结构。这种颗粒状态被取名为'激光散斑'。这种强度随机分布的散斑图样，可以由激光在粗糙表面反射或激光通过不均匀媒质时产生。因为大多数物体表面对光波的波长来讲是粗糙的，由于激光的高度相干性，当光波从物体表面反射时，物体上各点到适当距离的观察点的振动是相干的。因此观察点的光场是由粗糙表面上各点发出的相干子波的叠加。因为粗糙度大于光波波长，所以物体各点发出子波到达观察点的位相是随机分布的。相干叠加结果就产生了散斑的随机强度图样──颗粒状。显然，这种随机强度分布图样可用统计方法来描述。从牛顿时代起一些科学家就观察到散斑现象。I.牛顿在当时就解释过为什么能观察到恒星的闪烁现象而观察不到行星的类似现象。现在人们知道这两类星体的空间相干性是不同的。1877年K.埃克斯纳研究散射光干涉现象时，在夫琅和费衍射亮环内观察到辐射颗粒状散斑图样，激光成像仪，这种辐射状是光源单色性不够引起的。1914年M.von劳厄发表的夫琅和费照片更清楚地显示了辐射颗粒状结构，并讨论了它的统计特性。



而散斑成像也有一个缺点：如果目标天体太过暗淡，将难以拍摄该天体的短时间***影像，并且没有足够的光量进行分析。在1970年代早期该技术的早期应用是在受限状况下以底片摄影进行。但是摄影底片只能接受7%的入射光，因此只有***亮的天体能使用散斑成像。CCD在天文学上应用后，超过70%的入射光可以成像，大幅降低了散斑成像法的使用限制条件，因此今日被广泛应用在恒星和恒星系等较明亮天体。散斑成像法的名称相当多，这是因为许多业余天文学家根据已存在的技术发展并另外提出新的名称。近年来另一种技术已经应用在工业上。将一束激光光（激光光因为波前排列整齐，极为适合模拟遥远恒星光芒）照在物体的表面上时，成像中的斑点可以让工程师得知材料中的缺陷细节。



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